當折射率變化時(shí)，光線(xiàn)就會(huì )發(fā)生散射。這就意味著(zhù)在液體中，汽泡對光線(xiàn)的散射作用和固體粒子是一樣的。米氏理論描述了粒子對光的散射作用。
光的散射情況會(huì )隨著(zhù)粒子尺寸的變化而變化。在
粒子計數器中，米氏理論zui重要的結果以及它對光散射的預測都與之相關(guān)。當粒子尺寸比光的波長(cháng)要小得多的時(shí)候，光散射主要是朝著(zhù)正前方。而當粒子尺寸比光波長(cháng)要大得多的時(shí)候，光散射則主要朝直角和后方方向散射。
光可以看做是沿著(zhù)傳播方向進(jìn)行垂直振蕩的波。這一振蕩方向就是所謂的偏振。入射光的偏振非常重要。在以前的例子里，光的散射是在入射光的偏振平面內進(jìn)行測量的。
粒子尺寸在5μm時(shí)的散射情況類(lèi)似;而具有偏振現象，粒子尺寸在0.3μm時(shí)的散射情況有很大不同。由于用對數表示，變化不到十倍的，都看不到散射光的強度隨著(zhù)頻率的改變而變化：較短的波長(cháng)意味較強的散射。在其他條件都相同的情況下，藍光的散射強度大約是紅光的10倍。大部分粒子計數器采用的都是近紅外或紅色激光;直到zui近，這還都是zui符合經(jīng)濟效益的選擇。藍色氣體和半導體激光器價(jià)格都很貴;而且半導體激光器的使用壽命也很短。
空氣粒子計數器
在傳感器的出口處有一個(gè)真空裝置，把空氣經(jīng)過(guò)傳感器抽走。而空氣中的粒子則將激光散射。散射光又會(huì )被后面的聚光鏡聚焦到光學(xué)探測器上，隨后把光轉換成電壓信號，并且進(jìn)行放大和濾波。此后，這個(gè)信號從模擬的轉換成數字信號，并且由微處理器對它進(jìn)行分類(lèi)。微處理器會(huì )通過(guò)接口將計數器連接到控制數據收集系統上。
激光粒子計數器
氣體激光器發(fā)明于1960年，而半導體激光器發(fā)明于1962年。開(kāi)始時(shí)這些激光器很貴，但是隨著(zhù)它們變成具有經(jīng)濟效益時(shí)，在粒子計數器中，就用氣體激光取代了白光。而到了20世紀80年代末，在絕大多數場(chǎng)合下，更便宜的半導體激光器又取代了氣體激光器。
用于粒子計數的激光器有兩種：一種是氣體激光器，如氦氖（HeNe）激光器和氬離子（arg-ion）激光器;另外就是半導體激光器。氣體激光器能夠生產(chǎn)強烈的單色光，有時(shí)甚至是偏振光。氣體激光器產(chǎn)生準直高斯光束，而半導體激光器則產(chǎn)生出一個(gè)小的發(fā)散點(diǎn)光源，通常發(fā)散光有兩個(gè)不同的軸，并且總是出現多種模式。由于發(fā)散光具有多軸性，半導體激光器通常都有一個(gè)橢圓形的輸出，這帶來(lái)了一定的挑戰，也帶來(lái)了一定的優(yōu)勢。不同軸的散射光意味著(zhù)要么勉強接受這一橢圓形的輸出，要么設計一套復雜而昂貴的光學(xué)鏡來(lái)做補償。另一方面，橢圓光束很適合用于某些應用，利用長(cháng)軸，可以得到更好的覆蓋范圍。
總之，氦氖激光器的輸出“直接可用，無(wú)需增加任何光學(xué)元件。要想產(chǎn)生類(lèi)似于氦氖激光器的光束，從半導體激光器出來(lái)的光必須經(jīng)過(guò)透鏡聚焦，這會(huì )導致光能的損耗。但是，半導體激光器的成本低、體積小、工作電壓低、功耗小，成為粒子計數器的*選擇。
在要求高靈敏度的應用中，氦氖激光器可以用于開(kāi)式腔模式，產(chǎn)生很大的功率。因為樣本要通過(guò)光學(xué)空腔諧振器，當粒子濃度較高時(shí)，激光會(huì )中斷（無(wú)法維持“Q因子），所以此時(shí)這種類(lèi)型的激光不適用。
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